Dallime mes rishikimeve të "Fusha magnetike"

1 byte removed ,  5 muaj më parë
ska përmbledhje të redaktimeve
(Adding 1 book for Wikipedia:Vërtetueshmëria (20210127)) #IABot (v2.0.8) (GreenC bot)
==Përkufizimet, njësitë, dhe matja==
===Fusha B===
Fusha magnetike mund të përkufizohet në disa mënyra ekuivalente duke u bazuar në efektet që ka në mjedis.
 
Shpesh fusha magnetike përkufizohet si forcë që i bën ngarkesat të lëvizin. Është e njohur nga eksperimentet në elektrostatikë se nëse kemi një ngarkesë pikësore ''q'' në një fushë elektrike '''E''' atëherë shfaqet forca '''F''' = ''q'''''E'''. Sidoqoftë, në situate tjera, kur ngarkesa pikësore lëvizë në afërsi të një kablloje rrymë-mbajtëse, forca varet edhe nga shpejtësia e asaj ngarkese. Fatmirësisht, pjesa e varuar nga shpjetësia mund të ndahet ashtu që forca përshkruhet sipas Ligjit të Lorcencit,
 
===Njësitë===
 
Në sistemin SI, njësia për '''B'''-në është tesla (simboli: T) dhe fluksi magnetik njehsohet me veber (simboli: Wb) kështu që densiteti i fluksit 1 Wb/m2 është 1 tesla. Në sistemin SI, njësia tesla është ekuivalente me (njuton·sekond)/(kulon·metër). Në sistemin CGS, '''B''' njehsohet me gaus (simboli: G). (Konvertimi është 1 T = 10,000 G.) Fusha '''H''' njehsohet me amper për metër (A/m) në sistemin SI, dhe me oersteds (Oe) në njësitë cgs. <ref>{{cite web|title=International system of units (SI) |url=http://physics.nist.gov/cuu/Units/units.html |work=NIST reference on constants, units, and uncertainty |publisher=National Institute of Standards and Technology |accessdate=9 May 2012}}</ref>
 
===Matja===
[[Image:Manoderecha.svg|thumb|right|Rregulla e dorës së djathtë: rryma rrjedh në drejtim të shigjetës së bardhë prodhon një fushë magnetike të treguar nga shigjeta e kuqe.]]
Të gjitha grimcat në lëvizje prodhojnë fushë magnetike. Çdo pikë ngarkese, si elektronet, prodhojnë fushë të komplikuar, por të njohur, magnetike, që varet nga ngarkesa, shpejtësia dhe nxitimi i grimacave.
 
Vijat e fushës magnetike kanë formën e rrathëve koncentrik rreth përçuesit rrymë-mbajtës cilindrik, si një kabllo e gjatë. Drejtimi i një fushe të tillë mund të përcaktohet duke përdorur “rregullën e dorës së djathtë” (shih figurën djathtas). Fortësia e fushës magnetike bie me distancën nga kablloja. (Përpër gjatësi të pakufishme të kabllos fortësia është anasjelltas proporcionale me distancën.).
[[Image:Solenoid-1 (vertical).png|50 px|thumb|left|[[Solenoidi]]]]
Lakimi i kabllos rrymë-mbajtëse në harqe koncentron fushën magnetike brenda harkut duke e bërë të dobët jashtë. Duke lakur kabllon në hapësira të ngushta për të krijuar një spirale ose “solenoid” e rrit këtë efekt. Një pajisje e formuar rreth një kablloje të hekurit mund të sillet si një electromagnet, duke gjeneruar një fushë magnetike të fortë dhe të kontrolluar mirë. Një electromagnet i gjatë cilindrik ka një fushë magnetike uniforme përbrenda dhe nuk ka fushë magnetike jashtë. Elektromagneti me gjatësi të kufishme prodhon një fushë magnetike që duke e ngjashme me atë që e kirjojnë një magnet permanent uniform, me fortësinë e tij dhe polaritetin e përcaktuar nga rryma që rrjedh nëpër spirale.
 
Në formë më të përgjithësuar, rruga e rrymës '''I''' në fushën '''B''' gjendet përmes Ligjit të Amperit:
 
 
:<math>\oint \mathbf{B} \cdot d\boldsymbol{\ell} = \mu_0 I_{\mathrm{enc}},</math>
 
 
ku '''F''' është forca, ''q'' është ngarkesa pikësore elektrike, '''v''' është shpejtësia e çastit e ngarkesës, dhe '''B''' është fusha magnetike (në tesla).
 
Forca e Lorencit është gjithmonë normale, tek shpejtësia e ngarkesës dhe tek fusha magnetike që ajo krijon. Kur ngarkesa pikësore lëviz në fushë magnetike statike, ajo ndjek një rrugë spirale ku boshti spiral është paralel me fushën magnetike , dhe ku shpejtësia e grimcës mbetet konstante. Për shkak se forca magnetike është gjithmonë normale në lëvizje, fusha magnetike nuk mund të kryej punë në një ngarkesë të izoluar. Ajo vetëm mund të kryej punë në mënyrë indirekte, përmes fushës elektrike të gjeneruar nga një fushë magnetike e ndryshuar. Shpesh sqarohet se fusha magnetike mund të kryej punë tek një dipol magnetik jo-elementar, ose te një ngarkesë pikësore lëvizja e së cilës udhëhiqet nga forca të tjera, por kjo nuk është e saktë<ref name="Deissler">
{{cite journal
|author=Deissler, R.J.
 
====Drejtimi i forcës====
Drejtimi i forcës në një ngarkesë ose rrymë mund të përcaktohet nga një mnemonic të njohur si rregulla e dorës së djathtë (shih figurën). Duke përdorur rregullën e dorës së djathtë dhe duke treguar me gisht të madh në drejtim të lëvizjes së ngarkesave positive ose rrymës positive dhe gishtat tjerë në drejtim të fushës magnetike, forca rezultuese shfaqet nga shuplaka lart. Forca në ngarkesën pikësore negative është në drejtim të kundërt. Në qoftë se edhe shpejtësia edhe ngarkesa janë përmbys atëherë drejtimi i forcës mbetet i njëjtë. Për këtë arsye matja e fushës magnetike nuk dallon kur ngarkesa është positive dhe lëviz djathtat apo kur është negative dhe lëviz majtas. ( të dy rastet prodhohet rrymë e njëjtë.). Në dorën tjetër, një fushë magnetike e kombinuar më një fushë elektrike mund të dallohen mes tyre, shih Efektin e Sallës më poshtë.
 
Një mnemonic alternative i dorës së djathtë është rregulla e dorës së majtë e Flemingut.
 
==Ndërlidhja mes H dhe B==
Formulat e nxjerra më lart për fushën magnetike janë të sakta vetëm kur kemi të bëjmë me rrymë të tërë. Një material magnetik i vendosur brenda një fushe magnetike, megjithëse, gjeneron rrymën e vet të lidhur, e cila mund të jetë sfiduese për tu llogaritur. (Kjokjo rrymë e lidhur është për shkak të shumës së harqeve të rrymës me madhësi atomike dhe rrotullimit të grimcave subatomike si elektronte që e përbëjnë materialin.). Fusha '''H''' e definuar si më sipër ndihmon ta faktorizojmë këtë rrymë të lidhur; për të parë si, ajo ndihmon për ta prezantuar konceptin e magnetizmit fillimisht.
 
===Polarizimi magnetik M===
Vektori i fushës se polarizuar magnetike (ang: ''Magnetization'') '''M''' paraqet se sa fort është i magnetizuar një regjion i materialit. Është përcaktuar si moment magnetik i dipolit për njësi të vëllimit në atë regjion. Fusha e tillë e një magneti uniform është material constant, i barabartë me momentin magnetik m të magnetit pjesëtuar me vëllimin e tij. Që kur njësia e momentit magnetik në SI është Am2, njësia e '''M''' në SI është amper për metër, identik me atë të fushës '''H'''.
 
Fusha '''M''' e një regjioni tregon në drejtim të momentit mesatar magnetik të dipolit në atë regjion. Vijat e fushës '''M''', kështu, fillojnë afër polit jugor dhe përfundojnë afër polit verior. ('''M''' nuk ekziston jashtë magnetit.).
 
Në modelin e harqeve aperiane, '''M''' është për shkak të kombinimit të shumë harqeve të imëta amperiane për të krijuar një rrymë rezultuese të quajtur rrymë e lidhur. Kjo rrymë e lidhur, atëherë, është burim i fushës magnetike '''B''' për shkak të magnetit. Duke përkufizuar dipolin magnetik, fusha '''M''' ndjek të njëjtin ligj të Amperit:
:<math>\oint_S \mu_0 \mathbf{M} \cdot \mathrm{d}\mathbf{A} = -q_M</math>,
 
ku integrali është i mbyllur në një sipërfaqe '''S''' dhe ''qM'' është “ngarkesë magnetike” (në njësi të fluksit magnetik) e mbërthyer nga '''S'''. (Sipërfaqjasipërfaqja e mbyllur e zotëron krejtësisht një regjion pa vrima që nuk i lë vijat e fushës të ikin.). Shenjat negative ndodhin sepse fusha '''M''' lëvizë nga jugu në very.
 
===Fusha H dhe materialet magnetike===
Fusha '''H''' është e përkufizuar si:
 
:<math>\mathbf{H}\ \equiv \ \frac{\mathbf{B}}{\mu_0}-\mathbf{M},</math> (përcaktimi i H-së në sistemin SI)
 
Me këtë përkufizim, Ligji i Amperit merr formën:
 
ku ''Kf'' është densiteti i sipërfaqës së rrymës së lirë dhe vektori normal tregon në drejtim nga mjedisi 2 në mjedisin 1.
 
Ngjashëm, integrali syprinor i '''H'''-së mbi secilën sipërfaqe të mbyllur është i pavarur nga rrymat e lira dhe prek jashtë “ngarkesës magnetike” përbrenda asaj sipërfaqeje të mbyllur: