Versioni i datës 1 shtator 2021 22:12 redakto Smallem (diskuto \| kontribute) Përdorues automatikisht të kontrolluar, Robotë 164.465 edits v Smallem: Përmirësime teknike dhe rregullime të gabimeve me referimet: (-(\{\{\scit[aeio][^\}])\\|[^=]+=\s*([\\|\}]) +\1\2) ← Redaktim më i vjetër		Versioni i datës 8 tetor 2022 13:48 redakto zhbëje Smallem (diskuto \| kontribute) Përdorues automatikisht të kontrolluar, Robotë 164.465 edits v Përshtatje e përkohshme-fillimi; Përshtatje e përkohshme-përfundimi Etiketa: Reverted Ndryshimi më pas →
Rreshti 13: Impedanca paraqitet si një madhësi [[Numri kompleks\|komplekse]] <math>\scriptstyle Z</math> kështu që termi impedanca komplekse përdoret zakonisht në vend të termit rezistenca e plotë. Një formë tjetër është forma [[Koordinatat polare\|polare]] e cila tregon si madhësinë (modulin) ashtu edhe fazën e rezistencës. :<math>\ Z = \|Z\| e^{j__L_CURLY__j\theta} \quad</math> ku [[pjesa reale]] e impedancës është rezistenca <math>\scriptstyle R</math> dhe [[pjesa imagjinare]] është [[Reaktanca (elektronikë)\|reaktanca]] <math>\scriptstyle X</math>. Rreshti 27: Koncepti i impedancës elektrike mund të kuptohet duke e zëvendësuar atë tek [[Ligji i Omit]]. <ref>[http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/electric/imped.html AC Ohm's law], Hyperphysics</ref><ref name=HH1>{{cite book \|author1=Paul Horowitz\|author2=Winfield Hill\|title=The Art of Electronics \|url=https://archive.org/details/artelectronics00horo\|year=1989 \|publisher=Cambridge University Press \|isbn=0-521-37095-7 \|pages=[https://archive.org/details/artelectronics00horo/page/n50 32]–33 \|chapter=1 }}</ref> :<math>\ V = I Z = I \|Z\| e^{j__L_CURLY__j\theta} \quad</math> Madhësia e impedancës elektrike <math>\scriptstyle \|Z\|</math> vepron si rezistencë, duke dhënë një rënie në amplitudën e tensionit përgjatë një <math>\scriptstyle Z</math> për një rrymë elektrike të caktuar <math>\scriptstyle I</math>. Faktori i fazës tregon se rryma elektrike është prapa tensionit me një fazë <math>\scriptstyle \theta</math> (dmth. në fushën kohore, sinjal i korrentit është i zhvendosur <math>\scriptstyle \~~frac{~~frac__L_CURLY__\~~theta}{2~~theta__R_CURLY____L_CURLY__2 \pi} T</math> në të djathtë në lidhje me sinjalin e tensionit). <ref>[http://www.yokogawa.com/tm/tr/tm-tr0605_01.htm Capacitor/inductor phase relationships], Yokogawa</ref> Ashtu si impedanca elektrike e zgjat ligjin e omit tek qarqet me rrymvë alternative (AC), rezultate të tjera nga analiza eqarqeve me rrymë të vazhduar (DC) si [[ndarja e tesnionit]], [[ndarja e korrentit]], [[Teorema e Theveninit]], dhe [[Teorema e Nortonit]], mund të zbatohen për qarqet AC duke zëvendësuar rezistencën elektrike me impedancën elektrike. Rreshti 39: :<math>\ V = \|V\|e^{j__L_CURLY__j(\omega t + \phi_V)}__R_CURLY__</math> :<math>\ I = \|I\|e^{j__L_CURLY__j(\omega t + \phi_I)}__R_CURLY__</math> Impedanca përcaktohet si raporti i këtyre dy madhësive. :<math>\ Z = \~~frac{V}{I}~~frac__L_CURLY__V__R_CURLY____L_CURLY__I__R_CURLY__</math> Duke zëvendësuar ligjin e Omit marrim :<math> \begin__L_CURLY__align__R_CURLY__ ~~\begin{align}~~ \|V\| e^{j__L_CURLY__j(\omega t + \phi_V)} &= \|I\| e^{j__L_CURLY__j(\omega t + \phi_I)} \|Z\| e^{j__L_CURLY__j\theta} \\ &= \|I\| \|Z\| e^{j__L_CURLY__j(\omega t + \phi_I + \theta)}__R_CURLY__ \end__L_CURLY__align__R_CURLY__ ~~\end{align}~~ </math> Rreshti 68: Paraqitja me anë të eksponencialeve kompleksë bëhet e mundur nga [[Formula e Ojlerit]]): :<math>\ \cos(\omega t + \phi) = \~~frac{1~~frac__L_CURLY__1__R_CURLY____L_CURLY__2}~~{2}~~ \Big[ e^{j__L_CURLY__j(\omega t + \phi)} + e^{__L_CURLY__-j(\omega t + \phi)}__R_CURLY__\Big]</math> pra. një funksion sinusoidal me vlerë reale (i cili mund të paraqesë një formëvalore tensioni ose korrenti) mund të paraqitet si shuma e dy funksioneve komplekse. Nga parimi i [[Parimi i mbivendosjes\|mbivendosjes]],ne mund të analizojmë sjelljen en një sinusoidi në anën e djathtë duke vënë re se ai jepet nga shuma e dy termave komplekse në anën e djathtë. Me anë të simetrisë, ne duhet të bëjmë vetëm analizën e anës së djathtë ; rezultatet do jenë identike për anën tjetër. Në fund të llogaritjeve ne arrimë tek funksioni sinusoidal me vlerë reale duke vënë re se :<math>\ \cos(\omega t + \phi) = \Re \Big\{ e^{j__L_CURLY__j(\omega t + \phi)} \Big\}__R_CURLY__</math> Me fjalë të tjera , duhet të marrim vetë pjesën reale të rezultatit të mësipërm.

Impedanca elektrike: Dallime mes rishikimesh